压电材料的压电性涉及到电学和力学行为之间的相互作用。由于压电方程的独立变量是可以任意选择的，因此描述压电材料压电效应的方程有四种类型，即d型，e型、g型和h型。

   根据上面的分析，对应压电材料振子的四类边界条件，压电振子存在四类压电方程。当压电振子处于类边界条件，以选应力T和电场强度E为自变量，应变S和电位移D为因变量较方便，相应的压电方程称为类压电方程组，即d型压电方程

S=T+E

d型

D=dT+E

式中，、d、分别是短路弹性柔顺系数、压电应变常数矩阵和自由介电常数矩阵；是d的矩阵的转置矩阵。

    当压电振子处于第二类边界条件，以选应变S和电场强度E为自变量，应力T和电位移动D为因变量较方便，相应的压电方程称为第二类压电方程，即e型压电方程，

T=S-E

e型

D=eS+E

当压电振子处于第三类边界条件，以选应T和电位移D为自变量，应变S和电场强度E为因变量较方便，相应的压电方程称为第三类压电方程，即g型压电方程

S=T+D

g型

E=-gT+D

当压电振子处于第四类边界条件，已选应变S和电位移D为自变量，应力T和电场强度E为因变量比较方便，相应的压电方程式称为第四类压电方程，即h型压电方程

T=S+D

h型

E=-hS+D

   在上述四类压电方程中，应力张量和应变量均采用简缩下标，如果应力和应变均采用非简缩的双下标，则弹性常数为四下标，压电常数为三下标，对应的四类压电方程如表2.2所示。